/
РАДИОЛЮБИТЕЛЬ -
РЛ
A
t o
Z
В. БЕНЗАРЬ,
EU1AA/5B4AGM
СЛОВАРЬ-СПРАВОЧНИК
РЕЗОНАНС ТОКОВ, ПАРАЛЛЕЛЬ-
НЫЙ РЕЗОНАНС. В разветвленной
цепи
(рис.
50) с двумя ветвями, одна
из которых обладает индуктивностью /,
а другая емкостью Г при равенстве со-
противлений цепей
0)1
=
--
соС
(1)
наступает резонанс токов Рассмот-
рим случай, когда колебательный кон-
тур не имеет активных потерь (г = 0).
Резонанс цепи можно получить подбо-
ром
ы, I
или
С.
При резонансе токи в
ветвях
=
1
1
у ~
^2
= і с
= 6<уС
ы1
(
2
)
равны по абсолютной величине и
измеряются, находясь в противофазе
(рис.
50), так как ток /; отстает по фазе
от напряжения на 90° а
1С—
опережает
на 90°. Общий ток неразветвленной ча-
сти цепи равен нулю
'
'г= 0
Отсутствие в цепи активного сопро-
тивления указывает на то, что энергия,
запасенная в контуре, не рассеивает-
ся. В течение первой части периода
(рис. 51)
напряжение на конденсаторе
увеличивается от нуля до максимума
7
' Смаке’
здается энергия
^ Смаке
с с 2
_
Смаке
~ 1 ~ -
(3)
В течение следующей четверти пе-
риода напряжение на конденсаторе
уменьшается до нуля: происходит рас-
пад электрического поля и освобожде-
ние его энергии; ток в катушке в тече-
ние первой четверти периода от /
также уменьшается до нуля: возникает
распад магнитного поля и освобожда-
ется его энергия. В течение следующей
четверти периода ток в катушке увели-
чивается до //макс и энергия магнитного
поля катушки увеличивается от нуля до
максимума
I
макс
(4)
Таким образом, в течение первой
четверти периода кинетическая энер-
гия магнитного поля преобразуется в
потенциальную энергию электрическо-
го, а во вторую четверть периода, на-
оборот (энергия электрического
ПО ЛЯ
преобразуется в энергию магнитного).
Затем процесс периодического обме-
на энергии повторяется. Обмена энер-
гии между цепью и источником питания
нет, так как ток в неразветвленной час-
ти цепи равен нулю.
IV
'
/.макс
В колебательном контуре с потеря-
ми
(рис. 52)
ток в катушке равен
и
(5)
І , - " -
и
и
I2= IC = — = - ^ - = Uû)C
х2
соС
(7)
опережает по фазе напряжение на
угол /г/2
Общий ток можно найти из прямоу-
гольного треугольника токов
(рис. 52),
одним катетом которого является актив-
ная слагающая тока /а + /а1, а другим -
реактивная слагающая общего тока,
равная разности реактивной слагающей
токов катушки и конденсатора / = /р| ~ /2
= /;
/г. Таким образом, общий ток
7 = л/7« +
1 г ■
(8)
Угол сдвига общего тока от напря-
жения определяется
= !-£- = ! .' ~ 1(- .
К
О)
Ток в неразветвленной части цепи мо-
жет отставать от напряжения на угол ср
при
или опережать его при
1<1С,
или, наконец, совпадать по фазе с на-
пряжением
(рис. 52)
/(
=
/; .
В
последнем
случае в
цепи
наступает резонанс токов
при котором
/ = А 2 + /р =/<,
а мощность
Р =
б'со^ф/
67, так как
ср = 0, а сояр = 1.
Таким образом, общий ток равен ак-
тивной составляющей тока катушки, так
как она всегда меньше тока катушки
(/,</,). Отношение тока в контуре или в
катушке (/, • /2) к общему току при резо-
нансе /рез представляет собой доброт-
ность контура
7
- *
рез
(
10
)
Максимальная мощность, затрачи-
ваемая на получение магнитного поля
(67;), равна затрачиваемой на получе-
ние электрического (Ц.,). Следователь-
0
-
“ 1
V 'i +л7.і
и отстает по фазе от напряжения на
угол фг тангенс которого
X,.
tgç, = —
-
П
(
6
)
Ток катушки можно разложить на две
слагающие-активную/^
/1сояр1,
совпа-
дающую по фазе с напряжением, и ре-
активную / = /, = /jj/rap,, отстающую по
фазе от напряжения на угол
ni
2. Ток кон-
денсатора
0 -
Рис. 51
но, равны и максимальные значения
энергии в магнитном и электрическом
полях цепи !!'/макс = И'гыакс. В течение од-
ной четверти периода энергия, запаса-
емая в электрическом поле, целиком пе-
редается от магнитного, а во второй чет-
верти периода энергия запасаемая маг-
нитным полем, целиком получается от
2/2003
39
предыдущая страница 39 Радиолюбитель 2003-02 читать онлайн следующая страница 41 Радиолюбитель 2003-02 читать онлайн Домой Выключить/включить текст