В. БЕНЗАРЬ,
ЕI11А А/5 В4 АЭ М
ТРЕУГОЛЬНИК МОЩНОСТЕЙ -
графическое изображение активной,
реактивной и полной мощностей в
цепи переменного тока (ри с. 64).
Треугольник мощностей получается
из соотношения
Р2 + О2
= 5
2
или
(Ш сову)2
+
(иШп<р)2 = (V I)2.
ТРЕУГОЛЬНИК НАПРЯЖЕНИЙ -
графическое изображение активно-
го
и а,
реактивного
111_
и входного [/вх
напряжений в цепи перем енного
тока с активным сопротивлением и
индуктивностью (рис. 65). Из него
следует, что
и = р ; + и 1 ,
и
- ї ї ?
+ и 2
и М ~ ЛІи аМ
+
и Ш ■
Угол сдвига фаз между напряже-
нием и током определяется из треу-
гольника через
и
и ,
со$(р ~
— —
или
tg (p -= —L-
(
2
)
УГЛОВАЯ ЧАСТОТА
- характе-
ристика периодического колеба-
тельного процесса. Она равна про-
изведению частоты колебания на
угол
2п, м> = 2 п / = 2п/1,
гд е /и / - час-
тота и период колебаний. Угловая
частота выражается в рад/с.
УДЕЛЬНАЯ ЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ
ПРОВОДИМОСТЬ
- отношение про-
изведения электрической проводи-
мости проводника и его длины к пло-
РАДИОЛЮ БИТЕЛЬ - Н А Ч И Н А Ю Щ И М
СЛОВАРЬ-СПРАВОЧНИК
щади поперечного сечения. В Меж-
дународной системе единиц (СИ)
выражается в СМ/м.
1
сг = —
(1)
Р
УДЕЛЬНОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ-
величина, обратная удельной элек-
трической проводимости,
р
= —
(1 )
а
УДЕЛЬНЫЕ ДИЭЛЕКТРИЧЕС-
КИЕ ПОТЕРИ
- величина, характе-
ризующая мощность, идущую на на-
грев д и эл е ктр и ка в перем енном
электрическом поле, отнесенную к
единице объема вещества
Р = 0,55Е2е ^ 8 р - Ю '12.
ФЕРРОМАГНЕТИКИ
- материалы,
обладающие большой магнитной про-
ницаемостью. К ним относятся: сталь,
железо, никель, кобальт, их сплавы и
др. Магнитные свойства веществ зави-
сят от магнитных свойств элементар-
ных носителей магнетизма-движущих-
ся внутри атомов электронов, а также
от совместного действия их групп.
Электроны в атомах, двигаясь по ор-
битам вокруг ядра атома, образуют эле-
ментарные токи или магнитные дипо-
ли, которые характеризуются магнит-
ным моментом
т.
Величина его равна
произведению элементарного тока
г
и
элементарной площадки
5
(рис.
66
),
ограниченной элементарным контуром
т
= г'5.
Вектор т направлен перпенди-
кулярно к площадке
5
по правилу бу-
равчика. Магнитный момент тела пред-
ставляет собой геометрическую сумму
магнитных моментов всех диполей.
Кроме
орбитальных моментов
, элек-
троны, вращаясь вокруг своих осей, со-
здают еще
спиновые моменты,
кото-
рые играют важнейшую роль в намаг-
ничивании ферромагнетиков. В ферро-
магнетиках образуются отдельные са-
мопроизвольные намагниченные обла-
сти (от
10'2
до
10-6
см3), спиновые мо-
менты которых ориентируются парал-
лельно. Если ферромагнетик не нахо-
дится во внешнем поле, то магнитные
моменты отдельных областей разно-
направлены и суммарный магнитный
момент тела равен нулю - ферромаг-
нетик не намагничен. Внесение ферро-
магнетика во внешнее магнитное поле
вызывает поворот магнитных моментов
части областей в направлении внеш-
него поля и рост размеров тех облас-
тей, направления магнитных моментов
которых близки к направлению внеш-
него поля. В результате ферромагне-
тик намагничивается. Зависимость маг-
нитной индукции его от напряженности
магнитного поля
В =
/
(Н)
нелинейна и
изображается кривой начального на-
магничивания (рис. 67). Эту зависи-
мость впервые открыл русский ученый
А. Г. Столетов.
Магнитная проницае-
мость ферромагнетика д =
В/Н
непос-
тоянна и зависит от напряженности маг-
нитного поля. При работе в цепях пе-
ременного магнитного поля происходит
периодическое перемагничивание
ферромагнетика. При циклическом пе-
ремагничивании зависимость 5 = /
(Н)
изображается замкнутой кривой - сим-
метричной петлей гистерезиса. Постро-
ив для данного ферромагнетика не-
сколько симметричных петель с разны-
ми
Вм
(рис.
68
) и соединив вершины
петель, получим основную кривую на-
магничивания.
Рис.
66
і
Рис. 67
(Продолжение следует)
17
7/2003
предыдущая страница 16 Радиолюбитель 2003-07 читать онлайн следующая страница 18 Радиолюбитель 2003-07 читать онлайн Домой Выключить/включить текст