КАФЕДРА
ІРЛ
ближении его можно не учитывать. По
аналогичной схеме (рис. 9) строятся и
усилительные каскады на полевых
транзисторах, у которых середина ли-
нейного участка проходной характери-
стики, также как и у ЭЛ, расположена в
области отрицательных напряжений.
Для того, чтобы у усилителя, собран-
ного по схеме с автосмещением, оста-
валось включение ЭП с общим эмит-
тирующим электродом (катодом, исто-
ком), резистор Лк шунтируется конден-
сатором, емкость которого выбирает-
ся таким образом, чтобы потенциал
катода (или истока) по переменному
току был близок к нулю. В усилитель-
ных каскадах, построенных на БПТ, в
ряде случаев также включают резис-
тор, зашунтированный конденсатором,
в эмиттерную цепь (рис. 10). Такой спо-
соб подачи напряжения смещения на-
зывается “комбинированным”.
Итак, мы рассмотрели ф изику
работы простейших усилительных
каскадов, называемых “резисторны-
ми". Однако, усилительная схемо-
техника далеко не ограничивается
схемами, аналогичными рассмотрен-
ным сегодня. В следующим номере
мы расскажем вам, уважаемый чита-
тель, о способах построения усили-
тельных каскадов самого различно-
го назначения, которые встречают-
ся в любой аналоговой радиоэлект-
ронной аппаратуре.
Ш
В прошлом номере журнала мы открыли новую рубрику “КАФЕДРА"
статьей о катушках индуктивности и конденсаторах, где рассмотре-
ли физику работы этих элементов. Также нами были разобраны неко-
торые примеры использования катушек и конденсаторов в цепях пи-
тания радиочастотных усилительных каскадов. В продолжение этой
темы, сегодняшний разговор пойдет о резонансных явлениях в цепях,
содержащих катушки и конденсаторы, т. е. о колебательных контурах,
которые находят самое широкое применение в различной приемо-пе-
редающей аппаратуре.
Р . И ВАНКИН К И Н ,
г. М о с к в а
КОЛЕБАТЕЛЬНЫЕ
КОНТУРЫ
Как известно, простейшими резонансными (или колебательными) цепя-
ми являются последовательный и параллельный колебательные контуры.
Рассмотрим цепь, состоящую из последовательно включенных катушки ин-
дуктивности и конденсатора (рис. 1). При воздействии на такую цепь пере-
менного (в простейшем случае гармонического) напряжения, через катушку
и конденсатор будет протекать переменный ток, величина (амплитуда) кото-
рого может быть вычислена согласно закону Ома:
I = и /\ ХТ\
, где |
ХТ\
-
модуль суммы реактивных сопротивлений последовательно включенных ка-
тушки и конденсатора. На рис. 2 приведены зависимости
реактивных со-
противлений
катушки А'; и конденсатора
X .
от круговой частоты со, подроб-
но рассмотренные нами в прошлом номере, а также график зависимости
от частоты \л/ их алгебраической суммы
ХТ.
Последний график, по сути, по-
казывает зависимость от частоты общего реактивного сопротивления цепи,
изображенной на рис. 1. Из этого графика видно, что на некоторой частоте
со = со , на которой реактивные сопротивления катушки и конденсатора рав-
ны по модулю, общее сопротивление цепи обращается в ноль. На этой час-
тоте в цепи наблюдается максимум тока, который ограничен только омичес-
кими потерями в катушке индуктивности (т.е. сопротивлением провода об-
мотки катушки) и внутренним сопротивлением источника тока (генератора).
Такую частоту, при которой наблюдается рассмотренное явление, называе-
мое в физике резонансом, называют
резонансной частотой
или собствен-
ной частотой колебаний цепи, а саму цепь, изображенную на рис.
1
, принято
называть
последовательным колебательным контуром.
Также из рис. 2 вид-
но, что на частотах ниже частоты резонанса реактивное сопротивление пос-
ледовательного колебательного контура носит емкостной характер, а на
более высоких частотах - индуктивный. Что касается самой резонансной
частоты, то она может быть вычисле-
на при помощи известной формулы
Томсона:ш ,=
1
/Я (Щ .
На рис. § изображена эквивалентная
схема последовательного резонансного
контура с учетом омических потерь г, под-
ключенного к идеальному генератору гар-
монического напряжения с амплитудой
и.
Модуль полного сопротивления (им-
педанса) такой цепи определяется^ сле-
дующим образом: |
г\
=
л/(г’+1
ХТ\
-
’), где
\ ХТ\
= соТ-1/соС. Очевидно, что на резо-
нансной частоте, когда величины реак-
тивных сопротивлений катушки
X
= усо/,
и конденсатора
Хс=
-у'./<аС равны по мо-
дулю, величина I
ХТ\
обращается в нуль
(следовательно, сопротивление цепи чи-
сто активное), а ток в цепи определятся
отношением амплитуды напряжения ге-
нератора к сопротивлению омических
і
с
Рис. 1
о
8/2003
предыдущая страница 14 Радиолюбитель 2003-08 читать онлайн следующая страница 16 Радиолюбитель 2003-08 читать онлайн Домой Выключить/включить текст